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貝(bei)氏體

上貝氏(shi)體形成于貝氏體轉變區較高溫度范圍，中、高碳鋼大約在350-550℃形成。

上(shang)貝氏體(ti)為(wei)成束分布、平行排列的(de)條狀鐵素(su)體(ti)和夾于其間的(de)斷續條狀滲碳體(ti)的(de)混合物。多在奧氏體(ti)晶(jing)(jing)界(jie)形核，自晶(jing)(jing)界(jie)的(de)一(yi)側(ce)或兩側(ce)向晶(jing)(jing)內長大，具有(you)羽毛狀特征(zheng)。

亞結(jie)構是(shi)位錯(cuo)

下貝氏體形成于貝氏體轉變區較低溫度范圍，中、高碳鋼大約在350℃-Ms之間溫(wen)度形(xing)成(cheng)。

下貝(bei)氏(shi)體是由(you)過飽和片狀(zhuang)鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體和其內部沉(chen)淀的滲碳體組成的機械混合物。鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體片空間呈(cheng)(cheng)雙凸透鏡狀(zhuang)，截面(mian)為針狀(zhuang)或(huo)竹葉狀(zhuang)，片間呈(cheng)(cheng)一(yi)定角度，可在奧氏(shi)體晶界形核(he)，也可在奧氏(shi)體晶內形核(he)。下貝(bei)氏(shi)體的鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體中碳化物細(xi)小、彌散、呈(cheng)(cheng)粒狀(zhuang)或(huo)條狀(zhuang)，沿著與鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體長軸成一(yi)定角度平行排列。

下貝(bei)氏體鐵(tie)素體的亞結(jie)構為位錯，密(mi)度(du)比上貝(bei)氏體高。

下貝(bei)氏(shi)體(ti)中(zhong)鐵(tie)素體(ti)過飽和碳含量高于上(shang)貝(bei)氏(shi)體(ti)。

馬氏體

板條馬氏體是低、中碳鋼中形成的一種典型馬氏體組織，在一個原奧氏體晶粒內部有幾個（3－5個(ge)(ge)）馬(ma)氏體板(ban)條(tiao)束(shu)(shu)，板(ban)條(tiao)束(shu)(shu)間取(qu)向隨(sui)意；在(zai)一(yi)個(ge)(ge)板(ban)條(tiao)束(shu)(shu)內有若(ruo)干個(ge)(ge)相互(hu)平行的(de)(de)板(ban)條(tiao)塊(kuai)，塊(kuai)間是(shi)大角(jiao)(jiao)晶(jing)界(jie)；在(zai)一(yi)個(ge)(ge)板(ban)條(tiao)塊(kuai)內是(shi)若(ruo)干個(ge)(ge)相互(hu)平行的(de)(de)馬(ma)氏體板(ban)條(tiao)，板(ban)條(tiao)間是(shi)小角(jiao)(jiao)晶(jing)界(jie)。馬(ma)氏體板(ban)條(tiao)內存在(zai)大量的(de)(de)位錯(cuo)，所以板(ban)條(tiao)馬(ma)氏體的(de)(de)亞結(jie)構是(shi)高(gao)密度的(de)(de)位錯(cuo)和位錯(cuo)纏結(jie)。

板條(tiao)狀馬(ma)氏體也(ye)稱為位錯型(xing)馬(ma)氏體。

片狀馬(ma)氏體是中、高碳鋼中形(xing)成的一種典型(xing)馬(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)組織，在一個(ge)原奧(ao)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)晶粒內部有許多(duo)相(xiang)互(hu)有一定角度(du)的馬(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)片。馬(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)片的空間形(xing)態為(wei)雙凸透鏡狀，橫(heng)截(jie)面為(wei)針狀或竹葉狀。在原奧(ao)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)晶粒中首先形(xing)成的馬(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)片貫穿整個(ge)晶粒，將(jiang)奧(ao)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)晶粒分割，以后陸續形(xing)成的馬(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)片越來越小，所以馬(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)片的尺寸取決(jue)于原始奧(ao)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)晶粒的尺寸。

片狀(zhuang)馬氏體(ti)(ti)的形(xing)成溫度較低，在(zai)(zai)馬氏體(ti)(ti)片的周圍往往存(cun)在(zai)(zai)著殘余奧氏體(ti)(ti)。

片狀馬(ma)氏體(ti)(ti)(ti)的(de)(de)內部亞(ya)結構主要是(shi)孿晶。當碳含量較高時，在馬(ma)氏體(ti)(ti)(ti)片中可以看到中脊，中脊面(mian)是(shi)密度(du)很高的(de)(de)微孿晶區。

由于馬氏(shi)體片形成時(shi)的相(xiang)互撞擊(ji)，馬氏(shi)體片中存(cun)在大量的顯微裂紋。

貝(bei)氏體

體心立方

馬氏體

體心(xin)正方

貝氏(shi)體

驅動力是體(ti)系的自(zi)由能(neng)差，阻力包括界面能(neng)和界面彈性(xing)應變能(neng)。

由于碳(tan)的(de)擴(kuo)散，降低(di)了(le)形成(cheng)貝氏(shi)體(ti)中鐵素體(ti)的(de)碳(tan)含量(liang)，使鐵素體(ti)的(de)自由能降低(di)，增大了(le)新舊兩(liang)相的(de)自由能差，提高(gao)了(le)相變(bian)驅動力(li)。

另一方面，碳原子從(cong)奧氏體(ti)(ti)中析出(chu)，使奧氏體(ti)(ti)中出(chu)現貧碳區，降低了(le)切(qie)變(bian)阻力，使切(qie)變(bian)可(ke)以在較高溫度發生。

馬(ma)氏體(ti)

驅動力是(shi)在轉變(bian)溫度下(xia)奧氏體(ti)(ti)與馬(ma)(ma)氏體(ti)(ti)的自由能(neng)差，而轉變(bian)阻力是(shi)界(jie)面(mian)(mian)能(neng)和界(jie)面(mian)(mian)彈性(xing)應變(bian)能(neng)。馬(ma)(ma)氏體(ti)(ti)相(xiang)變(bian)新相(xiang)與母(mu)相(xiang)完全共格，同時體(ti)(ti)積效應很(hen)大(da)，因此界(jie)面(mian)(mian)彈性(xing)應變(bian)能(neng)很(hen)大(da)。為了克服這一相(xiang)變(bian)阻力，驅動力必(bi)須足夠大(da)。因此馬(ma)(ma)氏體(ti)(ti)相(xiang)變(bian)必(bi)須有(you)很(hen)大(da)的過冷度。

貝氏體

貝氏體(ti)轉變是一(yi)個形核(he)(he)長大(da)的(de)過(guo)程(cheng)，形核(he)(he)需要有(you)一(yi)定(ding)的(de)孕育(yu)期。在孕育(yu)期內碳原子在奧(ao)氏體(ti)中(zhong)重新分布(bu)，形成(cheng)貧碳區，并成(cheng)為鐵素體(ti)的(de)形核(he)(he)部位，達(da)到臨界晶核(he)(he)尺寸后，將不斷長大(da)。

由于轉變(bian)溫度較低，鐵原子(zi)不能(neng)擴散，鐵素體(ti)按共格(ge)切(qie)變(bian)方式長(chang)大，形成(cheng)鐵素體(ti)條或片。

鐵(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)晶核(he)長大過程中，過飽和的碳(tan)從鐵(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)向奧氏體(ti)(ti)(ti)中擴散，并于鐵(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)條間或鐵(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)內部(bu)沉淀析出碳(tan)化物，因此貝氏體(ti)(ti)(ti)長大速度受碳(tan)的擴散控制。

按共格切變方(fang)式長大的鐵素體和(he)富碳(tan)(tan)奧氏體或碳(tan)(tan)化(hua)物的混合(he)組織，稱(cheng)為(wei)貝氏體。

貝(bei)氏體(ti)(ti)轉變包括(kuo)鐵素體(ti)(ti)的成長(chang)與碳化物的析出兩(liang)個基本過程，它們決定了(le)貝(bei)氏體(ti)(ti)中(zhong)兩(liang)個基本相(xiang)的特征。

在(zai)上(shang)貝氏(shi)體(ti)形成溫(wen)度范圍內(nei)，首先在(zai)奧氏(shi)體(ti)晶(jing)界(jie)(jie)或附近(jin)貧(pin)碳區形成鐵素體(ti)晶(jing)核(he)，并成排地向(xiang)(xiang)奧氏(shi)體(ti)晶(jing)粒(li)內(nei)長大(da)。條狀鐵素體(ti)前(qian)沿碳原(yuan)子不(bu)斷向(xiang)(xiang)兩側擴散，鐵素體(ti)中多余的碳向(xiang)(xiang)兩側相界(jie)(jie)面擴散。

由于碳在鐵(tie)素體(ti)(ti)中(zhong)的擴(kuo)散(san)速度大(da)于在奧(ao)氏體(ti)(ti)中(zhong)的擴(kuo)散(san)速度，碳在鐵(tie)素體(ti)(ti)兩側的奧(ao)氏體(ti)(ti)中(zhong)富(fu)集(ji)，到一定(ding)程度時(shi)，在鐵(tie)素體(ti)(ti)條(tiao)間(jian)沉淀出滲碳體(ti)(ti)。

下貝氏體(ti)形成(cheng)(cheng)溫度(du)較低，首先在奧(ao)氏體(ti)晶(jing)界或晶(jing)內貧碳(tan)區形成(cheng)(cheng)鐵素體(ti)晶(jing)核，并長(chang)大成(cheng)(cheng)片狀。由(you)于(yu)轉變(bian)溫度(du)較低，碳(tan)原子(zi)在奧(ao)氏體(ti)中(zhong)擴(kuo)散困難，很難遷移(yi)至晶(jing)界，而(er)碳(tan)在鐵素體(ti)中(zhong)可(ke)以擴(kuo)散。

因此在(zai)鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)長大(da)的(de)(de)同(tong)時，碳(tan)原(yuan)子(zi)只(zhi)能(neng)在(zai)鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)的(de)(de)某(mou)些亞晶界或(huo)晶面(mian)上聚(ju)集，進而(er)沉淀析(xi)出細(xi)片狀碳(tan)化物(wu)。在(zai)一片鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)長大(da)的(de)(de)同(tong)時，其它方向(xiang)的(de)(de)鐵(tie)(tie)(tie)素(su)體(ti)(ti)(ti)也會形成。

馬氏體(ti)

非(fei)均勻形(xing)核(he)：以晶體缺陷和內表面(mian)等為核(he)心(xin)形(xing)成馬(ma)氏體核(he)胚(pei)。面(mian)心(xin)立方密排(pai)面(mian)層錯出現(xian)密排(pai)六方單元(yuan)而成為馬(ma)氏體核(he)胚(pei)。γ→ε→α’

自促發(fa)形(xing)核(he)：已經生成(cheng)的(de)馬(ma)(ma)氏(shi)體(ti)(ti)能促發(fa)未轉(zhuan)變母(mu)相的(de)形(xing)核(he)，稱為自促發(fa)形(xing)核(he)。一(yi)個原奧氏(shi)體(ti)(ti)晶粒內部往往在某一(yi)處形(xing)成(cheng)幾片(pian)馬(ma)(ma)氏(shi)體(ti)(ti)。晶界不是馬(ma)(ma)氏(shi)體(ti)(ti)占優(you)勢(shi)的(de)形(xing)核(he)部位，等溫轉(zhuan)變主(zhu)要是自促發(fa)形(xing)核(he)。

貝茵模型、K-S切變模型(xing)

貝氏體(ti)

1、 等溫(wen)形成動力學具有擴(kuo)散型相變特征：

具有孕育期，開(kai)始(shi)階段轉變速度較低，然后迅速增大，隨后逐(zhu)漸減(jian)小，趨于恒定。

2、 轉變的(de)不(bu)完全(quan)性——存在殘余奧氏體：

提高奧(ao)氏體化溫度(du)和鋼的(de)合金化程度(du)，使轉變(bian)不(bu)完(wan)全性增大。

提高(gao)等溫轉變溫度(du)，使轉變不完(wan)全性增(zeng)大。

繼續(xu)等溫，殘余奧氏體可能轉(zhuan)變為(wei)珠光體或(huo)一直保持不變。

后續(xu)降溫，殘余奧氏體可(ke)能(neng)轉變為馬氏體或一(yi)直保持不(bu)變。

3、 貝氏體(ti)的轉變速度控制因素：

上貝氏體(ti)的轉變速(su)度取(qu)決于(yu)碳在(zai)奧(ao)氏體(ti)中的擴散(san)速(su)度。

下貝氏體的(de)轉變(bian)速(su)度取決于碳在鐵素體中的(de)擴散速(su)度。

馬氏體

1、 碳鋼(gang)和(he)低(di)合金鋼(gang)中的馬氏體降(jiang)溫轉變

奧氏體快冷至Ms點以下時，立即生成一批馬氏體，不需要孕育期。溫度繼續下降，又出現第二批馬氏體，而先形成的馬氏體不再長大，直至Mf溫度轉變結束。

馬(ma)氏體形(xing)(xing)核(he)及長大速度(du)(du)極(ji)快，瞬間(jian)(jian)形(xing)(xing)核(he)，瞬間(jian)(jian)長大。馬(ma)氏體轉變(bian)量(liang)是溫度(du)(du)的(de)函數，取決于冷卻(que)達到的(de)溫度(du)(du)，與在(zai)某一(yi)溫度(du)(du)停留時間(jian)(jian)無關。

馬(ma)氏體轉(zhuan)(zhuan)變(bian)(bian)(bian)導致體積膨脹，使剩余的奧氏體受到壓應力(li)，發生塑性變(bian)(bian)(bian)形，產生強化，繼續轉(zhuan)(zhuan)變(bian)(bian)(bian)為(wei)馬(ma)氏體的阻力(li)增大(da)。因此在某(mou)一(yi)溫度(du)馬(ma)氏體轉(zhuan)(zhuan)變(bian)(bian)(bian)結(jie)束后，要繼續轉(zhuan)(zhuan)變(bian)(bian)(bian)，必(bi)須繼續降(jiang)溫，提(ti)供更大(da)的相變(bian)(bian)(bian)驅(qu)動力(li)。這(zhe)就(jiu)是馬(ma)氏體轉(zhuan)(zhuan)變(bian)(bian)(bian)一(yi)般為(wei)降(jiang)溫轉(zhuan)(zhuan)變(bian)(bian)(bian)的原因。

2、 Fe-Ni合(he)金(jin)中的爆發式(shi)轉變(bian)

Ms點(dian)低(di)于0℃的(de)Fe-Ni合金(jin)冷卻到0℃以下的(de)某(mou)一溫度(du)（Mb）時，馬氏體相(xiang)變突(tu)然發生，并伴有聲(sheng)響，放出(chu)相(xiang)變潛熱。

隨(sui)Ni含量(liang)增加(jia)，爆發(fa)轉變溫度下(xia)(xia)降(jiang)(jiang)，爆發(fa)轉變量(liang)提高，后續降(jiang)(jiang)溫轉變速度下(xia)(xia)降(jiang)(jiang)；當Ni含量(liang)特別高時，爆發(fa)轉變量(liang)急劇下(xia)(xia)降(jiang)(jiang)。

3、 等(deng)溫轉變(bian)和表(biao)面轉變(bian)

Ms點低于0℃的(de)Fe-Ni-Mn合金(jin)在低溫(wen)(wen)下(xia)可(ke)以(yi)發生等溫(wen)(wen)轉(zhuan)變(bian)，轉(zhuan)變(bian)動力學呈“C”曲線特征，形核需要孕(yun)育期，長大速度(du)很快。

Ms點(dian)略低于0℃的Fe-Ni-C合金在0℃放置(zhi)時(shi)，試(shi)樣(yang)表(biao)(biao)(biao)面會發生(sheng)馬(ma)(ma)氏體轉變(bian)。這種在稍高于合金Ms點(dian)溫度(du)下試(shi)樣(yang)表(biao)(biao)(biao)層發生(sheng)的馬(ma)(ma)氏體轉變(bian)稱為馬(ma)(ma)氏體表(biao)(biao)(biao)面轉變(bian)，得到的馬(ma)(ma)氏體為表(biao)(biao)(biao)面馬(ma)(ma)氏體。表(biao)(biao)(biao)面應力狀態導致。

貝(bei)氏(shi)體

1、貝氏體轉(zhuan)變需要一定(ding)的孕育(yu)期，可以(yi)等溫形成，也可以(yi)連續(xu)冷卻轉(zhuan)變。

2、貝氏體(ti)(ti)(ti)轉變(bian)是形核(he)長(chang)大過(guo)程；鐵素(su)體(ti)(ti)(ti)按共格(ge)切變(bian)方式長(chang)大，產生表面浮凸(tu)；碳(tan)原(yuan)子可以擴(kuo)散(san)，鐵素(su)體(ti)(ti)(ti)長(chang)大速(su)度受碳(tan)擴(kuo)散(san)控制，速(su)度較慢。

3、貝氏體轉變有上限溫度（Bs）和下限溫(wen)度（Bf）。

4、較(jiao)(jiao)高(gao)溫度(du)形(xing)成(cheng)的貝氏體中(zhong)碳化物分布在鐵(tie)素(su)體條之間，較(jiao)(jiao)低(di)溫度(du)形(xing)成(cheng)的貝氏體中(zhong)碳化物主要分布在鐵(tie)素(su)體條內(nei)部(bu)；隨形(xing)成(cheng)溫度(du)下降，貝氏體中(zhong)鐵(tie)素(su)體的碳含量(liang)升高(gao)。

5、上(shang)貝氏(shi)(shi)體(ti)(ti)轉變(bian)速(su)度取決(jue)于碳在奧氏(shi)(shi)體(ti)(ti)中的擴散(san)速(su)度；下貝氏(shi)(shi)體(ti)(ti)轉變(bian)速(su)度取決(jue)于碳在鐵素體(ti)(ti)中的擴散(san)速(su)度。

6、上貝氏體中鐵素體的慣習面是(shi)(111) γ；下貝(bei)氏(shi)體鐵素(su)體的慣習(xi)面是(225)γ；貝氏體(ti)(ti)中鐵素體(ti)(ti)與(yu)奧(ao)氏體(ti)(ti)之間存在(zai)K-S位向關系。

馬氏體(ti)

共格切變，無(wu)擴散。

1、 切變(bian)共格和表面浮凸現象(xiang)：

奧氏體向馬氏體晶體結構的轉變是靠切(qie)變進(jin)行(xing)的，由于切(qie)變使相界面始終(zhong)保(bao)持共格關系，因此稱為切(qie)變共格。

由于切變導致在拋光試樣表面(mian)在馬(ma)氏體相變之(zhi)后產生凸起，即表面(mian)浮凸現(xian)象。

2、 馬氏體(ti)轉(zhuan)變的無擴散性：

原子(zi)(zi)(zi)不發生擴散，但(dan)發生集(ji)體運動，原子(zi)(zi)(zi)間相對運動距(ju)離(li)不超過一個(ge)原子(zi)(zi)(zi)間距(ju)，原子(zi)(zi)(zi)相鄰關系不變(bian)。

轉變過程不發生成分變化，但卻發生了晶體結(jie)構的變化。

轉變(bian)溫度(du)很低，但轉變(bian)速(su)度(du)極快。

3、 具有(you)一定的(de)位相關系和慣習(xi)面(mian)

4、 馬(ma)氏體轉變是在一(yi)定溫度范圍內完成的：

馬氏(shi)體(ti)轉(zhuan)(zhuan)變(bian)是奧氏(shi)體(ti)冷卻到某一溫(wen)(wen)度時(shi)才開始的，這一溫(wen)(wen)度稱為馬氏(shi)體(ti)轉(zhuan)(zhuan)變(bian)開始溫(wen)(wen)度，簡(jian)稱Ms點(dian)。

馬氏體轉(zhuan)(zhuan)變開始后(hou)，必須在不斷(duan)降低溫度的條件下才(cai)能使(shi)轉(zhuan)(zhuan)變繼續進(jin)行，如冷卻中斷(duan)，則轉(zhuan)(zhuan)變立即停(ting)止。

當冷卻到某(mou)一(yi)溫度時，馬氏體(ti)轉變基本完成，轉變不再進行，這一(yi)溫度稱為馬氏體(ti)轉變結束(shu)溫度，簡稱Mf點。

從以上分析可以看出，馬(ma)氏(shi)體(ti)轉變需要在一個(ge)溫度范(fan)圍內連續冷卻才能完成。

如(ru)果Mf點低于室溫(wen)，則冷卻到室溫(wen)時，將(jiang)仍保留一定數量的(de)未轉變(bian)奧(ao)氏體，稱之(zhi)為殘余奧(ao)氏體。

5、 馬氏體轉變的可逆性：

在某些合金中(zhong)，奧氏(shi)(shi)體(ti)(ti)冷卻轉變(bian)為馬(ma)(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)后(hou)，重新加熱時(shi)，已經形成的馬(ma)(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)又可以通過逆向馬(ma)(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)轉變(bian)機構直接轉變(bian)為奧氏(shi)(shi)體(ti)(ti)。這就是馬(ma)(ma)氏(shi)(shi)體(ti)(ti)轉變(bian)的可逆性。

將馬氏(shi)體(ti)直接向(xiang)奧(ao)氏(shi)體(ti)的轉(zhuan)(zhuan)變稱為逆轉(zhuan)(zhuan)變。

逆轉變(bian)開始溫(wen)度為As點，終(zhong)了溫(wen)度為Af點。

Fe-C合金很難發生(sheng)(sheng)馬(ma)氏體(ti)(ti)逆轉變，因(yin)為(wei)馬(ma)氏體(ti)(ti)加熱尚(shang)未達到As點時，馬(ma)氏體(ti)(ti)就(jiu)發生(sheng)(sheng)了分(fen)解，析出碳化物，因(yin)此得不到馬(ma)氏體(ti)(ti)逆轉變。

貝氏體

馬氏體

1、 硬度和強度：

馬氏體的(de)主要特(te)性是高硬度(du)(du)(du)和高強(qiang)度(du)(du)(du)。馬氏體的(de)硬度(du)(du)(du)隨碳(tan)含(han)量的(de)增(zeng)(zeng)(zeng)加(jia)(jia)而升高，當碳(tan)含(han)量達到0.6%時，由于殘余奧氏體量增(zeng)(zeng)(zeng)加(jia)(jia)，鋼的(de)硬度(du)(du)(du)不(bu)再(zai)增(zeng)(zeng)(zeng)加(jia)(jia)。

合金元素(su)對(dui)馬氏體的硬度影響不大(da)。

馬氏體高強度的(de)主(zhu)要原因(yin)包括相變強化(hua)、固溶強化(hua)和時效強化(hua)。

強化機理(li)：

(1) 相變(bian)強化

切變相變導致(zhi)馬(ma)氏體內部(bu)產生(sheng)大量位錯、孿晶(jing)、層錯等(deng)晶(jing)體缺陷，使馬(ma)氏體強化。

(2) 固溶強化(hua)

碳原(yuan)子位于馬(ma)氏體(ti)扁八面體(ti)中心，形成以碳原(yuan)子為中心的畸變偶極(ji)應(ying)力場(chang)，將(jiang)與位錯產生(sheng)強(qiang)烈的交互作(zuo)用，使馬(ma)氏體(ti)強(qiang)化。

碳含量高于0.4%后，碳原子之間距離太(tai)近，畸變偶極(ji)應力場相互抵消，強化效果(guo)減弱。

置換式固溶體的合金(jin)元素對馬氏體強化(hua)效(xiao)果較小。

(3) 時效(xiao)強化

在相變(bian)冷卻過程或馬氏體轉變(bian)完(wan)成后，碳(tan)原子發(fa)生偏聚的(de)現象稱為自回火(huo)。這種由碳(tan)原子擴散偏聚釘(ding)扎位錯引(yin)起的(de)馬氏體強化(hua)稱為時效強化(hua)。

(4) 變形強(qiang)化

馬(ma)氏(shi)體本身(shen)比較軟，但(dan)在(zai)外力作(zuo)用下因塑性變形而急劇加(jia)工硬(ying)化(hua)，所以(yi)馬(ma)氏(shi)體的變形強化(hua)指數很大，加(jia)工硬(ying)化(hua)率高。

(5) 孿(luan)晶(jing)對馬氏體(ti)強度的(de)貢獻(xian)

當碳含量大于0.3％后，孿晶亞結構逐漸增多，孿晶對馬(ma)氏(shi)體強(qiang)度產生貢獻。

(6) 原始奧(ao)氏(shi)體(ti)(ti)晶粒和(he)板條馬氏(shi)體(ti)(ti)束(shu)尺(chi)寸(cun)的(de)影響

原始(shi)奧氏體(ti)晶粒越小，板條(tiao)馬氏體(ti)束越小，馬氏體(ti)強度(du)越高。

2、 韌性

在屈服強(qiang)度相同(tong)的條件下(xia)，位錯型馬氏(shi)體比孿晶型馬氏(shi)體具有較高(gao)的韌性。

孿(luan)(luan)晶型馬氏體(ti)韌性(xing)較低的原(yuan)(yuan)因：回火時(shi)，碳化(hua)物沿孿(luan)(luan)晶面析出呈不均勻分布，或(huo)碳原(yuan)(yuan)子(zi)在孿(luan)(luan)晶界偏聚。

在(zai)強(qiang)化馬氏體(ti)的同時，使其(qi)亞(ya)結構保持位(wei)錯型，是實現馬氏體(ti)強(qiang)韌化的重要(yao)途徑。

位錯型(xing)馬(ma)氏體同時還具有脆性轉變(bian)溫度(du)低(di)、缺口敏感(gan)性低(di)等優點。

3、 相變塑性

金屬及合金在(zai)相(xiang)變過程(cheng)中塑(su)性增大，往往在(zai)低于母相(xiang)屈(qu)服(fu)強(qiang)度的條件下(xia)即發(fa)生了(le)塑(su)性變形，這(zhe)種現象稱為相(xiang)變塑(su)性。馬氏體(ti)相(xiang)變過程(cheng)中發(fa)生的相(xiang)變塑(su)性稱為馬氏體(ti)相(xiang)變塑(su)性。

變(bian)(bian)形溫度應該(gai)在可(ke)以(yi)形變(bian)(bian)誘發馬氏體相變(bian)(bian)溫度以(yi)下。

塑性(xing)變形(xing)引起的(de)局部應力集中(zhong)可以由馬氏體相變而得到(dao)松弛，因而可防(fang)止微裂紋(wen)的(de)形(xing)成。

在(zai)發(fa)(fa)生(sheng)塑性變形(xing)(xing)的區域，將有馬氏(shi)體(ti)(ti)的形(xing)(xing)成(cheng)。隨(sui)馬氏(shi)體(ti)(ti)量的增多(duo)，變形(xing)(xing)強化指數增大(da)，使(shi)已發(fa)(fa)生(sheng)塑性變形(xing)(xing)的區域繼續發(fa)(fa)生(sheng)變形(xing)(xing)困難，抑制(zhi)頸縮的產生(sheng)。

相變誘發塑(su)性(xing)鋼：Md>20℃>Ms